利用二极管的P-N结的I-V特性测量Boltzmann常数

技术2024-11-12 8

■ 前言

在网文 An Electronic Mesurement of the Boltzmann’s Constant Using I-V Characterisctic of a Silicon 2N2309 Diode 中介绍了使用三极管2N3094来测量 Boltzmann Constant 的方法。

由于这个方法简便易行，所使用的设备也是大多数电子实验室都具备，所以称为很多电子类课程中，学生喜欢做的电子实验。

^{▲ Ludwig Boltzmann(1844-1904) 以及Maxwell-Boltzmann 分布}

玻尔兹曼常数（Boltzmann constant），通常使用 $k, k B$ 表示，是指有关于温度及能量的一个物理常数。玻尔兹曼是一位奥地利物理学家，在统计力学的理论有重大贡献，玻尔兹曼常数具有相当重要的地位。

01实验及数据分析

1.基于2N3904的Boltzmann常数

在PN结两边，存在一个由电子-空穴扩散而形成的耗散区，以及伴随着的接触电位 $V_0$ 区，只有热量动能超过 $V_0$ 的电子才能够从n型区域穿越到p型区域。根据统计力学原理，处在热平衡下电子的动能分布遵循玻尔兹曼分布。具有能量为 $eV_0$ 的概率为：

其中 $i_d$ 是漂移电流， $a$ 是比例常数， $T$ 是温度， $k$ 是玻尔兹曼常数。

^{▲ PN结的结构示意图}

这股漂移电流在耗散区建立一个电场 $E_d$ 。到外部电压 $V$ 施加在PN结，产生电场 $E_D$ ，产生电流：

这样，外部总电流为：

在推文开始提到的文章中，使用 2N3904 测试二极管的I-V特性。对于2N23904的电流放大和转换，选择了 LF356 运放进行I-V转换。 LF356的偏置电压为10mA和偏置电流为30pA。

下面是实验所使用的电路图。根据Measurement of Boltzmann’s constant 文献中描述，测量A，B两点的电压，便可以建立起 $Q_1$ 的发射结对应的电压与电流之间的关系。

^{▲ 基于2N3904的PN结测量Boltzmann常数}

后级的 LF351 组成电流-电压转换电路，根据电路中的参数，B点的电压与流经 $Q_1$ 集电极电流之间的关系为： $U_B = I_{Q1C} \times 10^4$ 。

^{▲ JFET输入的OPAMP-LF351运放}

在实验中，使用DP1308可编程直流电源的-25V输出电压串联一个10kΩ电阻做为A点给定电源。使用FLUKE45测量A点电位，使用DM3068 $\over 2}$ 位数字万用表测量B点的电压并自动记录。

2. 测量数据分析

设置数字直流电源DP1308输出电压从**-0.2到-10V**，同时测量A,B两点的电压变化，并换算成PN结的电压-电流关系，绘制如下。

^{▲ 测量输入电压与电流曲线}

vv=[0.19666,0.29133,0.38548,0.46684,0.50835,0.52833,0.54163,0.55082,0.55782,0.56394,0.56880,0.57302,0.57684,0.58020,0.58313,0.58579,0.58826,0.59053,0.59258,0.59455,0.59635,0.59811,0.59976,0.60135,0.60275,0.60409,0.60543,0.60665,0.60770,0.60898,0.61006,0.61118,0.61223,0.61328,0.61428,0.61518,0.61598,0.61692,0.61765,0.61840,0.61921,0.61997,0.62064,0.62134,0.62205,0.62278,0.62345,0.62408,0.62466,0.62535,0.62587,0.62648,0.62706,0.62764,0.62818,0.62867,0.62918,0.62968,0.63024,0.63069,0.63112,0.63165,0.63213,0.63249,0.63295,0.63346,0.63395,0.63427,0.63469,0.63506,0.63545,0.63586,0.63621,0.63659,0.63696,0.63735,0.63777,0.63817,0.63844,0.63878,0.63909,0.63933,0.63971,0.64012,0.64046,0.64071,0.64112,0.64151,0.64182,0.64218,0.64246,0.64269,0.64300,0.64331,0.64365,0.64398,0.64429,0.64452,0.64475,0.64512] cc=[0.00028,0.00066,0.00111,0.00309,0.00934,0.01789,0.02737,0.03718,0.04723,0.05752,0.06778,0.07812,0.08864,0.09908,0.10968,0.12018,0.13074,0.14143,0.15200,0.16262,0.17335,0.18394,0.19461,0.20535,0.21598,0.22666,0.23746,0.24814,0.25882,0.26961,0.28032,0.29097,0.30182,0.31250,0.32317,0.33402,0.34473,0.35559,0.36628,0.37702,0.38788,0.39856,0.40931,0.42017,0.43090,0.44163,0.45252,0.46324,0.47399,0.48485,0.49542,0.50630,0.51708,0.52794,0.53868,0.54945,0.56033,0.57108,0.58183,0.59272,0.60346,0.61422,0.62511,0.63587,0.64665,0.65752,0.66831,0.67906,0.68997,0.70074,0.71148,0.72239,0.73315,0.74391,0.75482,0.76557,0.77648,0.78723,0.79801,0.80891,0.81966,0.83042,0.84134,0.85209,0.86286,0.87379,0.88452,0.89531,0.90623,0.91701,0.92777,0.93868,0.94950,0.96025,0.97118,0.98193,0.99271,1.00364,1.01442,1.02530]

^{▲ 电流使用LOG尺度绘制的数据曲线}

利用模型（3）匹配上述测量数据，将模式简化成下带有参数[a,b,c]的指数函数关系，利用前面测量的PN结I-V数据，使用SCIPY.OPTIMIZE中的curve_fit函数进行函数拟合，获得参数[a,b,c]的数值。

from scipy.optimize import curve_fit vv, cc = tspload('iv2n3904', 'vv', 'cc') def func(x, a, b, c): return a * exp(x * b) + c param = [0.001, 0.02, 0.0] param, conv = curve_fit(func, vv, cc, p0=param) printf(param)

测量参数为：

a=2.33332986e-11 b=3.79731168e+01 c=8.85188988e-03

由模式(3)可以知道，参数b与Boltzmann常数之间的关系：

将常数e, T = 300(27摄氏度)代入上面公式，可以得到:

这个数值比现在测到得到精确的Botlzmann常数大了1.9%左右。在上述时间条件下，这个数值非常精确了。

3. 基于NPN 8050测试Boltzmann常数

将前面所使用的三极管2N3904更换成另外一款NPN性的硅三极管8050，使用相同的测试方案完成8050的b-e结的电压-电流测试，所得到的数据曲线如下：

^{▲ 测试NPN8050的发射极PN结的I-V曲线}

使用相同的方法进行建模，并计算参数：这个数值比精确Boltzmann常数大了3.29%。

4. 将2N3904的C.E对换测量

测量三级管b-c之间的PN结的电压与电流曲线。在上述实验中将2N3904的c，e管教互换，测量得到的PN结电流-电压曲线如下：

^{▲ 2N3904的BC的PN结的电压与电流关系}

这个结果比精确Boltzmann常数大了14.2%。

5. 只使用2N3904的BE进行测量

^{▲ 直接对2N3904 b-e PN结测量对应的电压与电流之间的关系曲线}

根据测量的电压电流曲线，可以得到对应的模型参数和Boltzmann常数如下：

这个数值比起精确的Boltzmann常数的数值高了78.1%。

^{▲ 2N3904的B-E结的I-V曲线}

02二极管的分段特性对结果的影响

在博文二极管极低电流I-V特性测量中，给出了二极管PN结的分段指数特性，即模型（3）中的电流 $I_0$ 在不同的前向电流的情况下取值是不同相同，这个变化也会导致测量的Boltzmann常数发生变化。

在实验[02-1]中，选择不同测量数据的来拟合估算Boltzmann常数会产生一定的变化。下面选择2N3904测量数据中，从数据编号n=10（对应电流：0.06mA）开始，结束数据编号n从50变化到100，使用模型（3）计算相应的Boltzmann常数，对应的误差曲线如下：

^{▲ 不同的二极管电流计算Boltzmann常数误差变化}

从数值计算结果来看，使用前面数据测量范围（10~78），对应电流（0.06mA变化到0.7mA）时，测到得到的Boltzmann的误差最小。

※ 结论

1.PN测量不同方案比较

使用相同的PN结的模型，对于四种不同的方案测量了Boltzmann常数，其中包括有两种不同型号硅NPN双极性三极管，三极管的b-e,b-c结的测量，以及直接测量b-e的PN结电压电流的情况。

序号方法描述Boltzmann常数误差(%)12N3904的b-e的PN结1.406e-231.87%28050的b-e的PN结1.426e-233.29%32N3904的b-c的PN结1.577e-2314.24%42N3904的b-e的PN结直接测量2.459e-2378.09%

通过前面的实验，可以看到使用2N3904基极接地的配置，测量的结果误差最小。更换NPN晶体管为8050，测量的结果偏大一些。如果将2N3904的C,E极进行对换，虽然从晶体管的结构上是对称的，但是结果误差更大。

由于PN结电压-电流模型中的参数随着电流不同，导数PN结附近半导体内部的电子与空闲运动模式变化，从而使得模型参数也发生变化。所以使用不同电流范围数据，测量数的Boltzmann的数据有所变化

2.参考文献

Measurement of Boltzmann’s constant . Phys. Educ. 20 1996. Printed in Great Britain.

^{▲ 测试电路方案}

#!/usr/local/bin/python # -*- coding: gbk -*- #============================================================ # MEAS1.PY -- by Dr. ZhuoQing 2020-07-04 # # Note: #============================================================ from headm import * from tsmodule.tsvisa import * from tsmodule.tsstm32 import * dp1308open() dm3068open() setv = linspace(0.2, 10, 100) vdim = [] idim = [] dp1308n25v(0) time.sleep(2) for v in setv: dp1308n25v(v) time.sleep(2) meter = meterval() iv = dm3068vdc() ic = iv / 10 vdim.append(meter[0]) idim.append(ic) printff(v, ic, meter[0]) dp1308n25v(0) tspsave('iv2N3904-1', vv=vdim, cc=idim) plt.plot(vdim, idim) plt.xlabel("Voltage(V)") plt.ylabel("Current(mA)") plt.grid(True) plt.show() #------------------------------------------------------------ # END OF FILE : MEAS1.PY #============================================================ #!/usr/local/bin/python # -*- coding: gbk -*- #============================================================ # CAL1.PY -- by Dr. ZhuoQing 2020-07-04 # # Note: #============================================================ from headm import * from scipy.optimize import curve_fit vv, cc = tspload('iv2n3904-1', 'vv', 'cc') #vv, cc = tspload('iv8050-2', 'vv', 'cc') e = 1.602e-19 T = 273 + 27 #------------------------------------------------------------ def func(x, a, b, c): return a * exp(x * b) + c #------------------------------------------------------------ param = [0.001, 0.02, 0.0] param, conv = curve_fit(func, vv, cc, p0=param) printf(param) b = param[1] printf(e/(b*T)) ccal = func(vv, *param) plt.plot(vv, cc, label='Measure') plt.plot(vv, ccal, label='Modal') plt.xlabel("Voltage(V)") plt.ylabel("Current(mA)") plt.grid(True) plt.legend(loc="upper right") plt.show() #------------------------------------------------------------ # END OF FILE : CAL1.PY #============================================================ An Electronic Measurement of the Boltzmann’s Constant Using Measurement of Boltzmann’s Constant

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